自由能与热力学势能
我们先以一个力学系统为例研究平衡状态。根据机械能守恒,我们有: \(\newcommand{d}{\mathrm{d}} \newcommand\pat[2]{\left. #1 \right|_{#2}} E_c + E_p = E_m = \text{常数}\) 如果系统处于平衡状态,那么其势能一定处于极值点...
我们先以一个力学系统为例研究平衡状态。根据机械能守恒,我们有: \(\newcommand{d}{\mathrm{d}} \newcommand\pat[2]{\left. #1 \right|_{#2}} E_c + E_p = E_m = \text{常数}\) 如果系统处于平衡状态,那么其势能一定处于极值点...
在研究傅里叶级数的均方收敛之前,我们为此前提到的$\mathcal{C}_{m}\mathbb{T}$空间附加一个内积运算,使其变成内积空间。
极值
[\newcommand{d}{\mathrm{d}}]
本文中我们将考虑如何把一元函数的导数拓展到更高维。
丹佛分解
我们已经知道,傅里叶系数$\hat f : \mathbb{Z} \to \mathbb{C}$是有界的,其不能大于原函数的上确界。 实际上,我们有以下定理:
我们之前已经研究了特征多项式和最小多项式的相似性,而我们又知道矩阵可对角化与其特征多项式和特征值有重大关系。 这些关系促使我们去寻找可对角化与最小多项式的关系。
在热力学中,我们通常研究封闭系统和孤立系统,因为这些系统和外界环境的交互有限,便于研究。 但是现实中,几乎所有热机都是开放系统:内燃机需要不断输入燃料、涡轮只有在流体流动时才能做功。 因此,所有建立在封闭系统的热力学理论,必须能够推广到开放系统,才能指导实践活动。 本文简述一些简单的热力学理论在开放系统的推广。
高阶系统的传递函数